[ Pobierz całość w formacie PDF ]
.Dolna próbka wzorcowa spoczywa napłycie grzewczej, a górna próbka wzorcowa styka się z chłodnicą.W jednako�wych odstępach na każdej z trzech próbek są rozmieszczone końcówki termoparsłużących do pomiaru gradientu temperatury w każdej próbce.W warunkachstacjonarnego przepływu ciepła, tj.gdy gradienty temperatury w obu próbkachwzorcowych są jednakowe, jest spełniona zależnośćXm ATm = X WATw (2.8)gdzie X, - współczynnik przewodnictwa cieplnego badanego materiału, Xw -współczynnik przewodnictwa cieplnego materiału wzorcowego, AT , - gradienttemperatury w materiale badanym, ATW - gradient temperatury w materialewzorcowym.Badania przepływu ciepła w warunkach niestacjonarnych, mające na celuokreślenie współczynnika przewodnictwa temperaturowego, wymagają korzy�stania z bardziej zaawansowanych metod matematycznych i bardziej złożonejprocedury eksperymentalnej.Interesującą i stosunkowo prostą m etodą jest wtym przypadku metoda Angstróma.i 19Rys.2.4.Schem at układu do w yznaczania przew odnic�twa cieplnego m etodą porów naw czą: 1 - badana próbka,2 - próbki w zorcow e.3 - płyta grzew cza.4 - chłodnica,5-ś-IO - termoparyObiektem badań w metodzie Angstroma jest długi pręt metalowy z jednegokońca ogrzewany w sposób periodyczny.Drugi koniec badanego pręta ma pod�czas doświadczenia prawie stałą temperaturę, co osiąga się łącząc go z chłodnicąo pojemności cieplnej znacznie większej od pojemności cieplnej pręta (rys.2.5).Periodyczne zmiany temperatury- w pręcie uzyskuje się włączając grzejnik naczas Ti, a następnie wyłączając grzejnik na czas x2 i powtarzając ten cykl kilka�krotnie.Dla Ti = x2, po ustaleniu się periodycznego charakteru procesu, tempe�ratura w każdym punkcie pręta zmienia się sinusoidalnie w czasie.Okres perio-dyczności fali temperaturowej x = ti + z2.Należy wybrać dwa punkty pomiaro�w e w pręcie: jeden w odległości /, a drugi w odległości / + Al od ogrzewanegokońca pręta.Fale temperatury śledzone w tych punktach m ają taki sam okresperiodyczności r, lecz różnią się amplitudą zmiany temperatury' i są przesuniętew fazie.Schematyczny obraz fal temperaturowych rejestrowanych jednocześniegrzejnikchłodnicaRys.2.5.Schem at układu do pomiaru przew od�nictwa tem peraturow ego m etodą A ngstrom a 20w tych dwóch punktach jest przedstawiony na rys.2.6.Amplituda zmiany tem�peratury w punkcie ti = / wynosi Ti, a w punkcie = l + A l jest równa Ti- Prze�sunięcie fazowe tych dwóch fal temperaturowych wynosiA = [ W /kg] (4.12)m 0gdzie /?z0 - obliczeniowa masa próbkim0 = ^ - m p (4.13)4l2lc = 0.94 m - długość średniej drogi magnetycznej (rys.4.9).2.Sporządzić wykresy Bm i P8 = f(B m) dla stali transformatorowej i 5/5.Literaturo1. w iczenia laboratoryjne z fizyki dla zaawansowanych.Praca zbiorowa pod red.F.Kaczmarka.PW N, Warszawa 1982.2.Dobrzański L.A., N ow osielski R.: M etody badań metali i stopów - badania w łasno�ści fizycznych.W NT, Warszawa 1987.3.PN -84/H -04450 Materiały magnetycznie m iękkie.Pomiar stratności magnetycznejoraz wyznaczanie dynamicznych krzywych m agnesowania przy użyciu aparatuEpsteina 25 cm.4.Sukiennicki A., Zagórski A.: Fizyka ciała stałego.W NT, Warszawa 1984. Temat 5.ZJAWISKO T� flMO� l� KTRVCZN�5.1.LU i a d om �śd podstauuouj�Zjawiskami termoelektrycznymi przyjęto nazywać procesy odwracalnejtransformacji: potencjalna energia elektryczna [ Pobierz całość w formacie PDF ]
zanotowane.pl doc.pisz.pl pdf.pisz.pl odbijak.htw.pl
.Dolna próbka wzorcowa spoczywa napłycie grzewczej, a górna próbka wzorcowa styka się z chłodnicą.W jednako�wych odstępach na każdej z trzech próbek są rozmieszczone końcówki termoparsłużących do pomiaru gradientu temperatury w każdej próbce.W warunkachstacjonarnego przepływu ciepła, tj.gdy gradienty temperatury w obu próbkachwzorcowych są jednakowe, jest spełniona zależnośćXm ATm = X WATw (2.8)gdzie X, - współczynnik przewodnictwa cieplnego badanego materiału, Xw -współczynnik przewodnictwa cieplnego materiału wzorcowego, AT , - gradienttemperatury w materiale badanym, ATW - gradient temperatury w materialewzorcowym.Badania przepływu ciepła w warunkach niestacjonarnych, mające na celuokreślenie współczynnika przewodnictwa temperaturowego, wymagają korzy�stania z bardziej zaawansowanych metod matematycznych i bardziej złożonejprocedury eksperymentalnej.Interesującą i stosunkowo prostą m etodą jest wtym przypadku metoda Angstróma.i 19Rys.2.4.Schem at układu do w yznaczania przew odnic�twa cieplnego m etodą porów naw czą: 1 - badana próbka,2 - próbki w zorcow e.3 - płyta grzew cza.4 - chłodnica,5-ś-IO - termoparyObiektem badań w metodzie Angstroma jest długi pręt metalowy z jednegokońca ogrzewany w sposób periodyczny.Drugi koniec badanego pręta ma pod�czas doświadczenia prawie stałą temperaturę, co osiąga się łącząc go z chłodnicąo pojemności cieplnej znacznie większej od pojemności cieplnej pręta (rys.2.5).Periodyczne zmiany temperatury- w pręcie uzyskuje się włączając grzejnik naczas Ti, a następnie wyłączając grzejnik na czas x2 i powtarzając ten cykl kilka�krotnie.Dla Ti = x2, po ustaleniu się periodycznego charakteru procesu, tempe�ratura w każdym punkcie pręta zmienia się sinusoidalnie w czasie.Okres perio-dyczności fali temperaturowej x = ti + z2.Należy wybrać dwa punkty pomiaro�w e w pręcie: jeden w odległości /, a drugi w odległości / + Al od ogrzewanegokońca pręta.Fale temperatury śledzone w tych punktach m ają taki sam okresperiodyczności r, lecz różnią się amplitudą zmiany temperatury' i są przesuniętew fazie.Schematyczny obraz fal temperaturowych rejestrowanych jednocześniegrzejnikchłodnicaRys.2.5.Schem at układu do pomiaru przew od�nictwa tem peraturow ego m etodą A ngstrom a 20w tych dwóch punktach jest przedstawiony na rys.2.6.Amplituda zmiany tem�peratury w punkcie ti = / wynosi Ti, a w punkcie = l + A l jest równa Ti- Prze�sunięcie fazowe tych dwóch fal temperaturowych wynosiA = [ W /kg] (4.12)m 0gdzie /?z0 - obliczeniowa masa próbkim0 = ^ - m p (4.13)4l2lc = 0.94 m - długość średniej drogi magnetycznej (rys.4.9).2.Sporządzić wykresy Bm i P8 = f(B m) dla stali transformatorowej i 5/5.Literaturo1. w iczenia laboratoryjne z fizyki dla zaawansowanych.Praca zbiorowa pod red.F.Kaczmarka.PW N, Warszawa 1982.2.Dobrzański L.A., N ow osielski R.: M etody badań metali i stopów - badania w łasno�ści fizycznych.W NT, Warszawa 1987.3.PN -84/H -04450 Materiały magnetycznie m iękkie.Pomiar stratności magnetycznejoraz wyznaczanie dynamicznych krzywych m agnesowania przy użyciu aparatuEpsteina 25 cm.4.Sukiennicki A., Zagórski A.: Fizyka ciała stałego.W NT, Warszawa 1984. Temat 5.ZJAWISKO T� flMO� l� KTRVCZN�5.1.LU i a d om �śd podstauuouj�Zjawiskami termoelektrycznymi przyjęto nazywać procesy odwracalnejtransformacji: potencjalna energia elektryczna [ Pobierz całość w formacie PDF ]
